复介电常数（复介电常数实部与虚部）

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复介电常数的虚部是由于材料内部的各种转向极化跟不上外部高频电场的变化而产生的各种弛豫极化，代表材料的损耗项。

在恒电场作用下，电介质电流和电压的相位相同，介电常数不变。但是在交变电场中，如果介质中存在弛豫极化，那么D和E之间就会有相位差，产生复介电常数。

复介电常数可以用来描述电介质在交变电场中的动态极化行为。电场随时间变化的速度会影响极化机制。若电场为e = e0cosωt，电位移也随时间和谐变化，但滞后一个相位δ，即表示为复数。D*E*和E*的关系可以表示为ε * (ω)，称为复介电常数。定义为静态时，ω = 0。则上述公式变为d =ε′(0)e，即ε′(0)为静态介电常数ε S，因此，ε′(ω)是交变场中静态介电常数的推广，ε′(ω)称为“频率相关介电常数”。

复磁导率是物质在交变磁场作用下的交变磁感应强度与磁场强度的比值。

复介电常数是在交变电场的作用下，原外电场(以真空)与最终介质中电场的比值。

当你把复介电常数或者复磁导率带入麦克斯韦方程组，可以看到实部是相位响应，虚部是振幅衰减，所以介电常数的实部可以是负的，虚部可以一直是正的。电磁场中的许多其他复杂物理量也具有同样的性质，如波矢、角频率等。

复介电常数是材料的基本物理参数之一，其实部一直被认为是正的，而负介电常数早先并未受到重视，但最近被认为是超材料的典型性质。

超材料在性能上表现出负的物理参数，在结构上表现出与物理场特征尺寸相对应的周期性结构。

超材料与常规材料的融合成为重要的发展趋势；

一方面，将常规材料引入超材料以增强其性能和功能；

另一方面，发挥超材料的可设计优势，重构常规材料，结合其负面物理性质重新审视常规材料，拓展材料性质空的范围。

介电常数为2.8和3.6。当电场作用于介质时，会产生感应电荷，使电场减弱。原始施加电场(单位为真空)与最终介质中电场的比值就是介电常数，也称为电感，与频率有关。介电常数是相对介电常数和绝对介电常数在true 空中乘积。如果将高介电常数的材料置于电场中，电介质中的电场强度会显著降低。理想导体的相对介电常数是无穷大。

根据物质的介电常数，可以判断高分子材料的极性。一般相对介电常数大于3.6的物质为极性物质；相对介电常数在2.8~3.6范围内的物质为弱极性物质；相对介电常数小于2.8的非极性物质。

电容器的介电常数是表征电介质极化特性的宏观物理量。

也称为介电常数。

定义为电位移d与电场强度e之比，其中d = ε ε，ε的单位为法拉/米(f/m)。

介电常数ε与真空介电常数ε0之比称为相对介电常数ε r，ε r = ε/ε 0是无量纲的纯数，εr与极化χe的关系为ε r = 1+χ e .

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